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【물리학】 현대물리학 2강. 상대성이론

 

현대물리학 2강. 상대성이론

 

추천글 : 【물리학】 물리학 목차 


1. 뉴턴 패러다임 [본문]

2. 상대성 원리 [본문]

3. 갈릴레이 상대론 [본문]

4. 특수 상대성이론 [본문]

5. 일반 상대성이론 [본문]


 

1뉴턴 패러다임(Newtonian paradigm) [목차]

⑴ 뉴턴의 1, 2, 3법칙은 거리, 시간, 힘, 에너지의 관계를 기술

① 뉴턴이 정의한 시간

Absolute, true and mathematical time, of itself, and by its own nature, flows uniformly on, without regard to anythiing external.

 

(참고) 아인슈타인이 정의한 시간

Time is the fourth dimension.

 

⑵ 뉴턴 패러다임

① 모든 현상을 뉴턴 법칙으로 해석할 수 있다는 믿음

② 기계론적 세계관

③ (참고) 라플라스의 악마, 괴물, 마녀, 도깨비

⑶ 1800년대 말 뉴턴역학으로 도저히 설명할 수 없는 현상이 대두됨

① 양자역학의 도입 : 굉장히 작은 스케일(ℓ ≪ 1)에서는 뉴턴역학을 적용할 수 없음 

② 상대성이론의 도입 : 굉장히 큰 스케일(v ≫ 1)에서는 뉴턴역학을 적용할 수 없음

 

 

2. 상대성 원리 [목차]

⑴ 상대성 원리(principle of relativity)

상대성 원리 1. 물리량은 좌표계에 따라 달라질 수는 있음 (상대성)

상대성 원리 2. 물리법칙 자체는 좌표계에 따라 변하지 않음 (절대성)

⑵ 상대성 이론(theory of relativity)

① 정의 : 상대성 원리를 구체적인 좌표계 변환이론에 적용한 것

이론 1. 갈릴레이 상대성이론

○ 원리 : 상대성 원리

○ 좌표계 변환 : 벡터 덧셈

○ 좌표공간 : 유클리드 공간

○ 조건 : 관성계, v ≪ c

○ 관련 이론 : 뉴턴 역학

이론 2. 특수 상대성이론

○ 원리 : 상대성 원리, 광속불변의 원리

○ 좌표계 변환 : 로렌츠 변환 (4벡터 일차변환)

○ 좌표공간 : 민코프스키 공간

○ 조건 : 관성계, GM / r = Φ ≪ c2 

○ 관련 이론 : 맥스웰 전자기학

이론 3. 일반 상대성이론

○ 원리 : 상대성 원리, 등가원리, 마하의 원리

○ 좌표계 변환 : 메트릭 변환 (2계 텐선 변환)

○ 좌표공간 : 리만 공간

○ 조건 : 비관성계, 미적분 가능, h → 0 (즉, 양자역학 무시) 

○ 관련 이론 : 우주론

 

 

3. 갈릴레이 상대론 [목차]

⑴ 특징

① 우리에게 굉장히 친숙한 개념

② 속도의 덧셈법칙이 성립합

③ 관성계 : 가속도가 0인 계

⑵ 좌표계 변환 

① 관찰자 X가 (0, 0, 0)에서 출발하여 (u, 0, 0)의 속도로 운동한다고 하자.

② 어떤 지점 P(x, 0, 0)가 있다고 하자.

③ 운동하지 않는 관찰자 Y가 보기에는 P는 여전히 (x, 0, 0)이다.

④ 관찰자 X는 최초에 P를 (x, 0, 0) 지점에 있는 좌표로 인식했다.

⑤ t 만큼 운동하자 관찰자 X는 P를 (x - ut, 0, 0) 지점에 있는 좌표로 인식한다.

 

 

⑶ 뉴턴역학은 상대성 원리를 만족

 

 

⑷ 관성계와 가속계

① 관성좌표계(관성계) : 정지 또는 등속 직선 운동을 하는 관찰자를 기준으로 정한 좌표계

② 가속좌표계(가속도계) : 가속도 운동을 하는 관찰자를 기준으로 정한 좌표계

③ 구별의 실익 : 관성계는 관성력이 나타나지 않음. 가속계는 관성력이 나타남

○ 위로 a만큼 가속하는 엘리베이터와 같이 운동하는 관찰자 : 관찰자는 아래로 ma만큼의 관성력을 관찰함

○ 아래로 a만큼 가속하는 엘리베이터와 같이 운동하는 관찰자 : 관찰자는 위로 ma만큼의 관성력을 관찰함

○ 원운동하는 계와 같이 운동하는 관찰자 : 관찰자는 

 

 

만큼의 원심력이라는 관성력을 관찰함

④ 관찰자가 받는 가속도는 관성력이 있다는 점에서 상대적이지 않음 

⑸ 광속의 유한성

증거 1. 목성의 식(eclipse)

○ Giovanni Cassini (1625-1712) 

○ 지구가 목성으로 근접 시 eclipse time이 짧아짐

○ 지구가 목성에서 멀어질 경우 eclipse time이 길어짐

○ Røemer의 논증 

○ eclipse time의 차이는 빛의 이동시간의 차이라고 추론함

○ 빛의 속도는 유한하다는 결론을 이끌어 냄

증거 2. 톱니 실험 : 실제로는 톱니가 매우 빨라야 반사된 빛이 톱니에 가려지지 않음

 

 

4. 특수 상대성이론(special theory of relativity) [목차]

⑴ 아인슈타인의 발상

① 1st. 1870년 즈음 전신이 쓰이기 시작

② 2nd. 기차의 경우 출발시간과 도착시간을 알려주어야 하므로 시계를 동기화하는 방법 필요

③ 3rd. 당시 서로 다른 지역의 두 시계를 동기화하는 방법이 없었음 

④ 4th. 스위스 특허청에 시계를 동기화하는 방법에 대한 특허가 많이 들어옴

⑤ 5th. 아인슈타인은 당시에 스위스 특허청에서 근무

⑥ 6th. 아인슈타인이 당장의 시간을 알려고 시계를 보는 순간 그 신호가 자기한테 도달하는 데 시간이 더 경과함을 착안

⑦ 7th. 즉, 아인슈타인은 손목시계와 생체시계가 같은 시간을 나타낼 수 없음을 깨달음

⑧ 8th. 더 나아가 아인슈타인은 시간이 절대적이지 않다고 생각

⑵ 광속불변의 법칙

① 맥스웰 방정식(Maxwell equation)

○ 맥스웰은 전기 현상이 전자기파의 파동방정식으로 기술된다는 것을 발견

○ 전자기파의 속도가 기존에 알려진 광속(3 × 108 m/s)과 비슷한 값을 발견

○ 빛 = 전자기파라는 중요한 발견을 함

② 에테르 이론(ether theory)

○ 모든 파동은 파동을 전달하는 매질이 있음

○ 빛은 전자기파이므로 매질이 있을 것이고, 이 매질을 에테르(ether)라고 명명

○ 빛이 에테르 속에서 움직일 때 빛의 속도는 에테르의 속도에 따라 달라짐

 

출처 : 이미지 클릭

 

Figure. 1. 에테르 흐름 예시]

 

③ 아인슈타인의 발상

○ 전기 현상은 움직이는 계에서든 정지한 계에서든 잘만 일어남

○ 전기 현상은 정확하게 3 × 108 m/s의 속력을 갖는 전자기파가 있어야 일어날 수 있음 ( 맥스웰 방정식)

○ 움직이는 계에서도 전기 현상이 일어남

○ 따라서 빛의 속력은 일정

④ 증거 : 마이켈슨-몰리(Michelson-Morley) 간섭실험

 

출처 : 이미지 클릭

 

Figure. 2. 마이켈슨-몰리 간섭실험]

 

○ 마이켈슨 간섭계는 간섭무늬의 이동을 볼 수 있을 만큼 정밀한 기계

○ 50년간 마이켈슨-몰리 실험의 정밀도를 높여 옴

○ Michelson, Studies in Optics (1881)

○ Shankland, et al., Rev. Mod. Phys. 27, 167 (1955)

○ 동일하게 출발한 빛이라도 반거울에서 출발한 뒤 다시 도착할 때 시간차가 생김

○ 에테르의 속도를 v = (vx, vy)라고 가정

○ 시간차 계산

 

 

결과 1. 마이켈슨-몰리 간섭장치를 회전시킬 때 간섭 무늬의 이동이 없으므로 에테르 이론은 틀림

○ 예 : 시간차가 파동 하나 더 들어갈 정도의 시간이면 보강간섭이 일어남

결과 2. 에테르 이론이 틀리므로 광속은 일정

○ 마이켈슨과 몰리는 실험의 정밀도가 낮아서 에테르의 속도를 측정할 수 없다고 결론을 내림

○ (주석) 결과의 부존재를 가지고 노벨상을 받은 유일한(?) 사례

⑶ 특수 상대성 이론

① 아인슈타인은 1905년 만 26세의 나이로 첫 논문을 발표

○ 첫 논문 : 움직이는 물체의 전기역학에 관하여 (On the Electrodynamics of Moving Bodies)

② 가정

가정 1. 물리법칙은 어느 관성계에서나 동일 (맥스웰 방정식 포함)

가정 2. 진공에서 빛의 속도는 어느 관성계에서나 동일

가정 3. 관찰자의 좌표계는 관찰대상에 대하여 관성계여야 함 : 특수하다는 것의 의미

③ 응용 1. 사건의 동시성, 이시성 (simultaneity and heterochrony of events)

○ 동시에 일어난 사건일지라도 관찰자의 운동 상태에 따라 달리 보임

 

출처 : 이미지 클릭

 

Figure. 3. 사건의 동시성, 이시성]

 

○ A가 볼 때 P와 R에서 방출된 빛이 Q에 동시에 도달하는 경우 B가 볼 때에도 두 빛이 Q에 동시에 도달함

○ 사건의 동시성의 상대성은 서로 다른 사건의 선후관계를 다르게 볼 수 있다는 의미

○ 그렇다고 하여 하나의 사건의 사실관계를 다르게 볼 수 있다는 것은 아님 

 

출처 : 2019년 9월 고3 이투스 전국연합 모의고사 물리 I

Figure. 4. 사건의 동시성 주의사항]

 

응용 2. 상대속도(relative velocity)

○ 상황 : A와 B가 등속도로 움직이고 있음

○ 결론 : A가 B를 보았을 때의 상대속도의 크기와 B가 A를 보았을 때의 상대속도의 크기는 같음 

○ 대단히 중요한 개념

⑤ 응용 3. 시간팽창(시간지연, time dilation)

 

출처 : 2004 Thomson - Brooks/Cole

 

Figure. 5. 시간팽창 모델링]

 

○ 사건 : 빛이 초기 지점에서 출발하여 거울에서 반사된 뒤 초기 지점으로 다시 돌아오는 것

○ 우주선 내 관찰자가 측정한 시간 Δt0 

 

 

○ 지상의 관찰자가 측정한 시간 Δt

 

 

○ 요약 : 관찰자가 움직이는 물체를 보면 그 물체가 느리게 움직이는 것처럼 보임

예 1. 성층권에서 생성된 뮤온은 정지시 2.2 × 10-6초의 수명을 가짐

예 2. 성층권 내에서 v = 0.999 c이므로 1.1 × 10-3 초의 수명을 가짐

⑥ 응용 4. 길이수축(length contraction)

 

출처 : 2004 Thomson - Brooks/Cole

 

Figure. 6. 거리단축 모델링]

 

○ 사고실험 : 상대속도 v는 우주선 내 관찰자와 지상의 관찰자가 같음

○ 길이수축 유도 : 상대속도가 일정함을 이용

 

 

○ Δt : 관찰자가 속한 좌표계에서 측정한 운동하는 상대방의 이동시간. 시간이 지연된 상태로 측정됨 

○ L0 : 관찰자가 속한 좌표계에서 측정한 두 점 P, Q의 거리

○ Δt0 : 운동하는 상대방이 속한 좌표계에서 측정한 그 관찰자의 이동시간

○ L : 운동하는 상대방이 속한 좌표계에서 측정한 두 점 P, Q의 거리

○ 시간은 운동하는 상대방의 관점에서 중요하므로 운동하는 상대방이 측정한 시간이 고유시간이 됨

○ P-Q 사이의 거리는 관찰자가 속한 좌표계에서 중요하므로 관찰자가 측정한 거리가 고유거리가 됨

○ 관찰자와 상대방에 대하여 상대방이 P 또는 Q에 있는 사건은 동시성이 없음 

○ 즉, 상대방이 Q에 도달하더라도 관찰자는 도달하지 않은 것처럼 보임

 

Δt > Δt0

 

○ (주석) 각 기호가 나타내는 의미를 제대로 파악하는 게 중요함

○ (주석) 개인적으로 상대성이론의 취지를 생각하면 특정 당사자가 측정한 물리량이 고유물리량이라고 부적절함

○ 요약 : 관찰자가 움직이는 물체를 보면 그 물체는 짧아진 것처럼 보임

예 1. 뮤온의 입장에서 2.2 × 10-6초 내에 성층권에서 지구 표면까지 가려면 그 거리가 단축돼야 함

로렌츠 좌표 변환(Lorentz coordinate conversion)

① γ factor : 1보다 큼. γ > 0.9 c가 되면 γ는 급격히 증가

 

 

② 로렌츠 변환 유도

 

Figure. 7. 로렌츠 변환 유도 모델

 

○ 상황

○ 원점에서 빛이 발사되어 t 만큼의 시간이 흐른 뒤에 빛이 (x, y, z)에 도달

○ 원점에서 정지한 S 관찰자는 그 빛이 t 만큼의 시간이 흘렀을 때 (x, y, z)에 도달한 것으로 관찰

○ 원점에서 출발한 S' 관찰자는 그 빛이 t 만큼의 시간이 흘렀을 때 (x', y', z')에 도달한 것으로 관찰 

○ 추가가정 : 빛은 x축으로 발사됐다고 가정

○ 주의 

○ S 관찰자와 같은 관성계에 있으면 S 관찰자는 정지한 관찰자, S' 관찰자는 움직이는 물체

○ S' 관찰자와 같은 관성계에 있으면 S 관찰자는 움직이는 물체, S' 관찰자는 정지한 관찰자

○ S'에서 (x, y, z)를 느끼는 방식은 정지한 관찰자가 움직이는 물체를 느끼는 방식과 같음

○ 광속 불변의 법칙 적용

 

 

○ x' 관계식 유도 : 갈릴레이 상대론에 따르면 x'exp = x - vt, S' 관찰자에게는 x'exp가 γ배만큼 축소돼 보임 (거리 단축)

 

 

○ 광속 불변의 법칙 적용식과 x' 관계식을 융합 : S' 관찰자에게는 S 관찰자가 빛을 관찰하는 데 오래 걸린다고 생각

 

 

○ 수식화 : β = v / c에 대해

 

 

로렌츠 속도 변환(Lorentz velocity conversion)

① 상황

○ S 좌표계에서 입자가 속도 v로 움직임

○ S'이 S에 대해 속도 u (x축 방향)로 움직임

○ S'에서 관측하는 입자의 속도는?

② 유도

 

 

③ 결론

 

 

④ 상대론적 속도덧셈

○ v1으로 달리는 로켓에서 달리는 방향으로 v2의 속도로 물체를 쏜 경우 지상에서 보는 관측자에 대한 속도

 

 

○ 근사식 : v1, v2 ≪ c라면

 

 

서로 다른 좌표계에서 속도를 더할 수 없다는 의미이지 동일 좌표계에 대해 속도를 더할 수 있음

○ 상황 : A 좌표계에서 B, C가 각각 0.8c, 0.9c의 속도로 서로 마주보고 운동하는 경우

○ A 좌표계에서 B와 C가 가까워지는 속도 : 1.7c

○ B가 보았을 때 C의 속도 : P가 보았을 때 Q의 속도를 vPQ로 정의함

 

 

⑹ 빛의 도플러 효과 

① 세로 도플러효과 : 광원이 관찰자를 향해 가까이 올 때 : 광원 자체가 오면서 파장이 짧아짐. 시간 팽창 효과

 

 

② 가로 도플러효과 : 광원이 옆으로 접근할 때

 

 

⑺ 질량-에너지 등가공식

① 상대론적 질량

○ 전자의 속도에 따라 전자의 질량이 다르게 측정됨

○ (참고) 고전역학에서 질량은 일정하게 나타남

○ 이유 : 질량은 에너지이기 때문

 

 

Figure. 8. 카우프만, 부커러, 로렌츠의 실험

(Abraham, Lorentz, Bucherer's experiment)

 

② 정지질량에너지

○ 발상 : 물질로부터 에너지가 방출될 때의 사고실험

 

출처 : 이미지 클릭

Figure. 9. 아인슈타인 박스(Einstein's box)]

 

○ 상황 : 박스의 왼쪽 끝에서 에너지가 방출 → 질량이 M인 박스가 움직임 → 에너지가 오른쪽 끝과 만남

○ (주석) 광자의 경우 질량은 없지만 광압 등 운동량이 있음을 직관적으로 알 수 있음

○ v에 관한 식 유도 : 운동량 보존식 이용. 에너지의 운동량은 광자의 경우처럼 p = E / c라고 둠

 

 

○ Δt에 관한 식 유도 : 에너지가 박스의 왼쪽 끝에서 방출되어 박스의 오른쪽 끝과 만날 때까지의 시간

 

 

○ Δx에 관한 식 유도

 

 

○ 에너지를 질량 m으로 환가할 수 있다고 가정 (핵심)

 

 

○ 결론 : E = mc2 

한계 1. Δt에 관한 수식이 근사식으로 돼 있음 

한계 2. 시간과 공간에 대한 특수 상대론적 고려를 하지 않음

의의 1. 질량이 곧 에너지라는 의미를 도출할 수 있음 

의의 2. 에너지가 mc2에 비례할 것이라는 결론은 차원해석에 의해서도 지지됨

응용 1. 광압(light pressure) 계산 

 

 

○ E : 광자의 에너지

○ p : 광자의 운동량

○ c : 빛의 속력

F : 면적이 A인 판에 걸리는 힘

○ Δt : 적당한 시간 구간

○ P : 광압

③ 운동에너지 : 힘 F를 주어 속도 v가 될 때까지 하는 일

○ 유도

 

 

○ 참고

 

 

⑤ 물체의 총 에너지

 

 

⑥ 상대론적 운동량

○ 상대론적 운동량 : p = γm0

○ 상대론적 에너지와의 관계식 : E2 = p2c2 + (m0c2)2 

 질량이 없는 물체(예 : 광자) : m0 = 0,    E = pc 

○ 정지질량 에너지 : p = 0,    E = m0c2 

 1. 원자폭탄

예 2. 태양의 핵융합 : 아인슈타인의 이론이 나오기 전에는 태양의 에너지가 어디서 나오는지 몰랐음

예 3. 입자 가속기에서 새로이 생성되는 새로운 입자들

⑽ 민코프스키 공간(Minkowski diagram) : 두 관성계의 시공간의 시각화 ]

① 정지한 경우 

 

Figure. 10. 정지한 경우 세계선도

 

○ 1차원의 경우를 먼저 생각

○ 수평축을 x, 수직축을 ct라고 정의

○ x = 1에서 정지해 있는 물체는 시간이 흐름에 따라 빨간선으로 표시

○ x' = 0이므로 이 빨간선이 ct' 축이 됨

② 시간축 만들기

Figure. 11. 움직이는 물체의 세계선도의 시간축 정의

 

○ 속도 v로 움직이는 물체는 초록색 실선으로 표시됨

○ 속도 -v로 움직이는 물체는 초록색 점선으로 표시됨

○ ct' 축이 ct 축과 이루는 각도 θ는 tan θ = v / c

○ v = -c로 움직이는 빛은 파란색으로 표시할 수 있음

○ 이때 ct' 축이 ct 축과 이루는 각도 θ는 45°

③ 공간축 만들기

 

Figure. 12. 움직이는 물체의 세계선도의 공간축 정의

 

○ x축에 있는 좌표들은 모두 t = 0임

○ 따라서 x' 축에 있는 좌표들은 모두 t' = 0임

○ ct' = 0이 되려면 ct - βx = 0, 즉 ct = βx

○ 즉, tan θ = β가 되는 직선

④ 좌표의 눈금 만들기

○ 로렌츠 변환에서 두 이벤트 (x1, y1, z1, t1)과 (x2, y2, z2, t2)의 거리를 다음과 같이 정의

 

 

민코프스키 공간 연습

민코프스키 공간 요약

⑾ 현상 : 광속에 가깝게 달리면

① 전체가 휘어져 보이기 시작

○ 운동방향의 길이는 줄어들어 보임

○ 운동방향의 직각방향의 길이는 변함 없음

② 색깔까지 변함

○ 다가오는 별은 청색편이(blue shift), 멀어지는 별은 적색편이(red shift)

○ 도플러 효과만 고려하면 정면이 까맣게 보일 것임

○ 도플러 효과와 찌그러짐 효과를 같이 고려하면 정면이 하얗게 보임

⑿ 요약 : 상대론적 역학

 4-벡터 : xμ ≡ (ct, x, y, z) ≡ (x0, x1, x2, x3) 

② 4-속도 벡터 : uμ ≡ (γc, γv) 

③ 4-운동량 : pμ ≡ muμ ≡ (γmc, γmv) 

④ 로렌츠 스칼라

○ 시공거리 : |xμ|2 ≡ (ct)2 - x2 - y2 - z2 = (ct')2 - x'2 - y'2 - z'2 

○ 운동량 : |pμ|2 ≡ (γmc)2 - (γmv)2 = m2c2  ⇔  (E/c)2 = m2c2 + p2 

⑤ 운동방정식 : m dv / dt = f  ⇔  dpμ / dτ = fμ 

 

 

5. 일반 상대성이론(general theory of relativity) [목차]

⑴ 개요

① 아인슈타인은 중력이 왜 있는지를 고민

② 중력은 시공간을 휘게 만들기 때문에 질량에 영향을 줌

⑵ 핵심원리

① 상대성 원리

② 등가원리(equivalence principle) : 중력과 관성력을 구별할 수 없음

 

출처 : 이미지 클릭

Figure. 13. 등가원리

 

③ 마하의 원리(Mach's principle) 

○ 정의 : 우주의 전체적인 물질 분포가 국소적인 물체 운동에 영향을 준다는 원리

○ 물질분포가 공간구조를 변화시킨다는 함축이 있음

⑶ 아인슈타인의 발상

① 태양 주위를 도는 행성의 운동을 생각

② 태양의 질량이 행성의 운동에 영향을 미치므로 행성은 태양을 느끼고 있음

③ 태양은 자신의 정보를 행성에게 준다는 의미

④ 모종의 이유로 태양은 자신의 정보를 광속으로 전달

○ 질량이 0이면서 신호를 전달하는 것은 모두 광속임

⑤ 태양이 보낸 정보가 태양으로부터 r만큼 이동했으면 정보의 밀도는 다음과 같음

 

정보플럭스 = 정보 총량 ÷ 4πr2

 

⑥ 중력 또한 정보이므로 거리의 제곱에 반비례하게 됨

⑦ 중력은 상호작용이므로 두 물체의 질량의 곱을 곱하여 뉴턴의 만유인력 식을 완성하게 됨

⑷ 내용

① 1915년 아인슈타인이 발표

② 개요 : 에너지-물질 분포에 따라 시공간의 곡률이 정해지고 물체는 측지선을 따라 운동

핵심 개념 1. 아인슈타인 장방정식(우주방정식)

 

 

○ 왼쪽 항은 공간, 오른쪽 항은 질량 및 에너지를 의미함

○ 왼쪽 항을 Gμv로 표시하기도 함 

○ 아인슈타인은 우주가 중력수축하지 않는다는 가정을 위해 Λgμv 항을 추가함

○ 이때 Λ를 우주상수(cosmological constant)라고 함

○ 나중에 아인슈타인은 Λ를 실수로 도입했다고 시인한 바 있음

○ 그 이후 우주의 가속팽창이 밝혀지면서 Λ를 도입하는 게 타당했음이 밝혀짐 

핵심 개념 2. 측지선 방정식 : 직선 경로 결정

 

 

○ 0의 의미는 외력이 0이라는 의미

○ 관성운동(중력효과 포함)

핵심 개념 3. 프리드만 방정식

 

 

○ 아인슈타인 장방정식에 우주원리(균일, 등방)를 적용

○ FLRW 메트릭

○ Tμν = (ρ, -p, -p, -p) 

⑥ 아인슈타인의 이론은 1919년 5월 29일 에딩턴(eddington)의 일식 관측에 의해 최초로 입증됨  

예 1. 쌍둥이 역설(twin paradox)

① 등장인물 : 우주여행을 한 쌍둥이 1인 A, 지구에 남아 있던 쌍둥이 1인 B

② 상황

○ A와 B가 30세일 때, A는 로켓을 타고 먼 행성에 간 뒤 지구로 귀한함

○ 로켓의 속도는 v = 0.6 c임 

③ B의 관점

○ B는 정지해 있고, A가 상대적으로 운동 : A에게 시간 팽창이 일어남 

○ B가 60세일 때, A는 54세 ( 시간지연)

④ A의 관점

○ A가 정지해 있고, B가 상대적으로 운동 : B에게 시간 팽창이 일어남

○ A가 60세일 때, B는 54세 ( 시간지연)

⑤ 모순 :  A가 지구에 돌아왔을 때 A가 나이가 많은가, B가 나이가 많은가?

⑥ 해답 : B가 60세일 때 A가 54세임

⑦ 이유 : A는 큰 가속도를 경험했고, B는 중력가속도만 경험 → A의 시간이 느리게 흐름 

예 2. 인공위성

 공간은 세 개의 측정지점으로부터의 거리가 주어지면 위치를 결정할 수 있음

② 인공위성에 의한 공간적 위치 결정은 시간을 담당하는 인공위성 1개를 추가로 필요로 함, 즉 4개가 필요

③ GPS 위성은 지구 중력의 영향으로 일반 상대론적 조정도 필요

④ 특수 상대론적 영향 : 시계는 7 ㎲/day만큼 느려짐

⑤ 일반 상대론적 영향 : 시계는 45 ㎲/day만큼 빨라짐

 

출처 : Wikipedia

 

Figure. 14. 상대성이론에 따른 GPS 보정]

 

⑺ 예 3. 수성의 근일점 이동

 

출처 : Wikipedia

 

Figure. 15. 수성의 근일점 이동]

 

① 뉴턴역학에 의하면 수성은 574"만큼 세차운동을 함 → 근일점 이동

② 574"는 실제 관측값과 43"만큼 차이가 남

③ 일반 상대성 이론에 의한 시공간 왜곡을 고려하면 43"을 설명할 수 있음

예 4. 중력 렌즈 효과 : 블랙홀과 같이 중력이 큰 물체에 의해 공간이 왜곡됨

 

 

Figure. 16. 중력 렌즈 효과

 

① 에딩턴의 관측 결과 

 

출처 : 2019 하이탑 고등학교 물리학 II, 115 p

Figure. 17. 에딩턴의 관측 결과]

 

○ 1919년 5월 29일 개기 일식 때 태양 근처의 별들을 촬영

○ 결과 : 태양의 가까운 위치에 보이는 별일수록 별의 위치 변화가 큼

○ 결론 : 태양에 가까울수록 시공간이 크게 휘어짐

② 아인슈타인의 원과 아인슈타인의 십자가  

⑼ 예 5. 중력적색이론

종류 1. 일반 도플러 효과에 의한 적색편이

 

 

vs : 파원(예 : 음원)의 속력 

○ vd : 관측기의 속력 

○ v0 : 파동(예 : 음파)의 속력 

○ f0 : 파동의 주파수 

○ f : 관측 주파수

종류 2. 우주론적 도플러 효과에 의한 적색편이

○ 1st. 우주가 팽창 

○ 2nd. 공간이 팽창함에 따라 빛의 파장이 길어짐

○ 3rd. 가시광선 파장이 적색으로 편이함

○ 계산 방법 (ref 1, ref 2)

 

 

종류 3. 상대론적 도플러 효과에 의한 적색편이

○ 1st. 중력은 시공간을 휘게함 → 공간을 늘어나게 하는 효과가 있음

○ 2nd. 공간이 늘어남에 따라 빛의 파장이 길어짐

○ 3rd. 가시광선 파장이 적색으로 편이함 

④ 큰 별 주변에서 온 빛일수록 실제 파장보다 더 긴 빛이 관찰

⑽ 예 6. 최초의 블랙홀 관측 

 

출처 : 이미지 클릭

 

Figure. 18. 최초의 블랙홀 관측]

 

출처 : 이미지 클릭

Figure. 19. 우리은하 중심의 블랙홀]

 

① 일반 상대성이론은 매우 큰 질량에 의한 공간의 휨에 의해 빛조차 빠져나올 수 없는 경우가 있다고 예측함

② 2019년 4월 10일 22:00에 최초로 블랙홀을 관측함

○ 블랙홀 관측을 하려면 지구 전체만한 망원경이 필요했음

○ 알고리즘으로 지구 각지의 망원경의 영상을 조합하는 식으로 해결

⑾ 예 7. 중력파

 

출처 : 오투 물리1 대수능 대비 모의고사 2회 (2020)

Figure. 20. 회전하는 두 물체에 의한 중력파]

 

① 중력파 : 질량이 큰 물체가 진동할 때 공간의 휘어짐이 발생하고, 이것이 파동처럼 주변으로 퍼져 나가는 것

② 일반 상대성 이론에 따르면 중력 또한 정보를 전달하므로 정보를 전달하는 입자가 있다고 예측

③ 불과 최근까지 물리의 근본적인 네 가지 힘 중 중력을 제외하고 힘을 전달하는 게이지 보존 입자가 있다고 보고됨

④ 2015년 9월 라이고(LIGO) 관측소에서 인류 최초로 중력파를 측정하는 데 성공함

○ 2016년 2월 11일 중력파 측정에 대한 연구결과가 발표됨

○ 두 개의 큰 천체가 융합하면서 생기는 중력의 요동을 측정함

 

입력: 2019.04.16 00:09